Turbulent/turbulent interfacial layers of a shearless turbulence mixing layer in temporally evolving grid turbulence

K. Nakamura, T. Watanabe, and K. Nagata
Turbulent/turbulent interfacial layers of a shearless turbulence mixing layer in temporally evolving grid turbulence
Physics of Fluids, 35 045117 2023

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Abstract

Turbulent/turbulent interfacial (TTI) layers are investigated with direct numerical simulation of temporally evolving grid turbulence. The present study considers a temporally evolving wake of two parallel-bar grids with different mesh sizes, which generate homogeneous isotropic turbulent regions with large and small turbulent kinetic energies (TKE). A shearless mixing layer of turbulence forms between the large- and small-TKE regions. The TTI layer bounded by the large- or small-TKE region is identified with a passive scalar field, and the flow statistics are evaluated as functions of a position with respect to the TTI layer. Statistics of a velocity gradient tensor suggest that the center and edges of the TTI layer are dominated by vortex sheets and vortex tubes, respectively. Because of the configuration of these vortical structures, the flow toward the TTI layer in the layer-normal direction generates a compressive strain, which is important to sustain the thin layer structure. The mean velocity jump due to the compressive strain is about 3uη and is observed over a length of about 20η, where uη and uη are the Kolmogorov velocity and length scales, respectively. The thickness of the TTI layer is about 12η, which hardly depends on time. The TTI layer has a large surface area when it is bounded by the large-TKE region. Consequently, the shearless mixing layer tends to entrain more amount of fluid from the large-TKE region than from the small-TKE region although the entrainment rate per unit surface area normalized by the Kolmogorov velocity is similar for both regions.

日本語訳 (DeepL翻訳)

時間発展する格子乱流における無剪断乱流混合層の乱流・乱流界面層

乱流・乱流界面（TTI）層を、時間発展する格子乱流の直接数値シミュレーションで調査する。メッシュサイズの異なる2つの平行棒格子の後流が時間発展し、乱流運動エネルギー（TKE）が異なる二つの一様等方性乱流領域が生成される。大小のTKE領域の間に無剪断乱流混合層が現れる。大・小TKE領域で囲まれたTTI層をパッシブスカラー場で検出し、流れの統計量をTTI層に対する位置の関数として評価する。速度勾配テンソルの統計から、TTI層の中央と端はそれぞれ渦層と渦管によって支配されていることがわかった。これらの渦構造の配置のため、TTI層に向かう層法線方向の流れは、薄層構造を維持するために重要な圧縮歪みを発生させる。圧縮ひずみによる平均速度差は約3uηで、約20ηの長さに渡って観察される（uηとuηはそれぞれコルモゴロフ速度スケールと長さスケール）。TTI層の厚さは約12ηであり、時間依存性はほとんどない。TTI層は、大TKE領域に囲まれている場合、大きな表面積を持つ。その結果、無剪断乱流混合層は、小TKE領域よりも大TKE領域からの流体を多く巻き込む傾向があるが、コルモゴロフ速度で正規化した単位表面積あたりの巻き込み率は、両領域で同程度であることがわかった。

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